Войти в мой кабинет
Регистрация
ГОТОВЫЕ РАБОТЫ / ДИПЛОМНАЯ РАБОТА, ПРИБОРОСТРОЕНИЕ И ОПТОТЕХНИКА

Распространение излучения в двухканальном линейном световоде с РТ – симметрией

ffl1993 2000 руб. КУПИТЬ ЭТУ РАБОТУ
Страниц: 39 Заказ написания работы может стоить дешевле
Оригинальность: неизвестно После покупки вы можете повысить уникальность этой работы до 80-100% с помощью сервиса
Размещено: 05.05.2020
Операторы пространственной инверсии P ? и обращения времени T ? Исторически первым псевдоэрмитовым гамильтонианом с действительными спектром был PT – симметричный [22]. PT – симметричность гамильтниана означает, что он коммутирует с операторами обращения времени T ? и пространственной инверсии P ?: P ?T ?H ?=H ?P ?T ?. (1) Действие оператора пространственной инверсии P ? сводится к замене знака всех координат (x>-x,y>-y,z>-z) [23]. В результате тройка ортов системы координат из правой переходит в левую, полярные векторы меняют направление на противоположное (r>-r,p>-p,E>-E), а аксиальные векторы не изменяются H>H, где r – координата в пространстве, p – импульс, E и H – электрическое и магнитное поле. В квантовой механике среднее значение оператора физической величины сопоставляется классическому значению этой величины. Так как при пространственной инверсии классические импульс и координата меняют знак, то средние ?p? и ?r? также должны менять знак. Следовательно, операторы импульса и координаты при пространственной инверсии преобразуются по правилу: P ?^+ r ?P ?=-r ?, (2) P ?^+ p ?P ?=-p ?, (3) где (r ) ? и p ? – операторы координаты и импульса. В соответствии с этим оператор момента количества движения j ? остается неизменным при пространственной инверсии P ?^+ j ?P ?=-j ?.
Введение

В последние десятилетия усилился интерес к оптике искусственных гетерогенных сред. Это связано с уникальными свойствами таких сред, не встречающимися у однородных природных материалов: искусственный магнетизм на оптических частотах, отрицательное преломление, сильная пространственная дисперсия и др. [1-8]. Наличие новых свойств, наблюдающихся в плазмонных системах, фотонных кристаллах, хаотических лазерах (random lasers) и других системах [9-12], обусловлено резонансным характером взаимодействия света с материалом. Однако, резонансный характер взаимодействия не всегда приводит к усилению только полезных свойств, нередко при этом сильно возрастают джоулевы потери, что негативно сказывается на возможности применения таких сред. Для решения этой проблемы, было предложено [13-21] добавлять в состав гетерогенной системы активные (усиливающие) компоненты. В результате в одних областях системы происходит усиление распространяющегося излучения, а в других — ослабление. Учет наличия усиления и ослабления распространяющегося излучения был заложен в основу задачи квалификационной работы, в которой рассмотрен двухканальный линейный световод с PT — симметрией, а так же обобщённый случай — система из трех линейных световодов, один из которых характеризуется поглощением распространяющегося излучения, а два других — усилением.
Содержание

Содержание I. ВВЕДЕНИЕ………………………………………………………..…... 3 1.1 Основы PT – симметрии………………………………………... 4 1.2 Направленные ответвители……………………………………. 12 II. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ В ДВУХКАНАЛЬНОМ ЛИНЕЙНОМ СВЕТОВОДЕ С PT – СИММЕТРИЕЙ ………………..... 15 2.1 Постановка задачи. Основные уравнения…………………...... 15 2.2 Основные результаты исследования………………………...... 21 III. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ В ТРЕХКАНАЛЬНОМ ЛИНЕЙНОМ СВЕТОВОДЕ ………………………………………...…... 23 3.1. Постановка задачи. Основные уравнения…………………..... 23 3.2. Основные результаты исследования…………………….….... 26 Заключение……………………………………………………………..... 29 Приложение………………………………….…………………................ 30 Литература……………………………………………………………...... 39
Список литературы

Литература [1]. Vinogradov AP, Romanenko V E, in 4th Intern. Conf. on Chiral, Bi-Isotropic, and Bianisotropic Media (Eds A Sihvola et al.) (State College: The Pennsylvania State Univ., 1995) p. 143 [2]. Pendry J B et al. IEEE Trans. Microwave Theory Tech. 47 2075(1999) [3]. Lagarkov A N et al. J. Electromagn. Waves Appl. 6 1159 (1992) [4]. Lagarkov A N, Sarychev A K Phys. Rev. B 53 6318 (1996) [5]. Veselago V G Sov. Phys. Usp. 10509 (1968) [6]. Pendry J B Phys. Rev. Lett. 85 3966 (2000) [7]. Виноградов А. П. Электродинамика композитных материалов (М.:УРСС,2001) [8]. Belov P A et al. Phys. Rev. B 67 113103 (2003) [9]. Климов В.В. Наноплазмоника (М.:Физмалит, 2010 [10]. Joannopoulos J D, Villeneuve P R, Fan S Nature 386 143 (1997) [11]. Joannopoulos JDet al. Photonic Crystals: Molding the Flow of Light (Princeton: Princeton Univ. Press, (2011) [12]. Cao H et al. Phys. Rev. Lett. 82 2278 (1999) [13]. Ramakrishna S A et al. J. Mod. Opt. 50 1419 (2003) [14]. Xiao S et al. Nature 466 735 (2010) [15]. Лагарьков А.Н. и др. УФН 179 1018(2009); Lagarkov A N et al.Phys. Usp. 52 959 (2009) [16]. Noginov MA et al. Opt. Lett. 31 3022 (2006) [17]. Noginov MA et al. Opt. Express 16 1385 (2008) [18]. Popov A K, Shalaev VMOpt. Lett. 31 2169 (2006) [19]. Sarychev A K, Pukhov A A, Tartakovsky G PIERS Online 3 1264(2007) [20]. Wuestner S et al. Phys. Rev. Lett. 105 127401 (2010) [21]. Ramakrishna S., Pendry J. B. Removal of absorption and increase in resolution in a near-field lens via optical gain // Physical Review B. 2003. Vol. 67. P. 201101(R) [22]. Bender C. M., Boettcher S. Real spectra in non-hermitian Hamiltonians having PT symmetry // Physical Review Letters. 1998. Vol. 80. P. 5243 [23]. Берестецкий В. Б., Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П. Квантовая электродинамика. Москва: Физматлит, 2006. 480 c. [24]. Вайнберг С. Квантовая теория поля. Т.1. Общая теория. Москва: Физматлит, 2003. 648 с. [25]. Wigner E. P. Theoretical physics. Vienna: International Atomic energy Agency, 1963. 64 p. [26]. Кемпфер Ф. Основные положения квантовой механики. Москва: КомКнига, 2007. 394 с. [27]. Bender C. M. Making sense of non-hermitian Hamiltonians // Report on Progress Physics. 2007. Vol. 70. P. 947 [28]. Burckhardt C. B. Diffraction of a plane wave at a sinusoidally stratified dielectric grating // Journal of the Optical Society American. 1966. Vol. 56. P. 1502 [29]. Виноградов А. П. и др. Поверхностные состояния в фотонных кристаллах // Успехи физических наук. 2010. Т. 180. С. 249 [30]. El-Ganainy R. et al. Theory of coupled optical PT-symmetric structures // Optics Letters. 2007. Vol. 32. P. 2632 [31]. Makris K G et al. Beam dynamics in PT symmetric optical lattices // Physical Review Letters. 2008. Vol. 100. P. 103904
Отрывок из работы

. Постановка задачи. Основные уравнения Рассмотрим систему из двух линейных световодов (рис. 1) Рис. 1 Система дифференциальных уравнений, описывающих амплитуды поля волны, распространяющейся в каждом из световодов, имеет вид: i(U_1 ) ?=?-U?_2-i?U_1, i(U_2 ) ?=?-U?_1+i?U_2, (1.1) где? U?_1 (U_2 ) – амплитуда поля волны в первом (во втором) световоде, ? – коэффициент усиления. Решение системы (1.1) ищем в виде: U_1,2=Ae^(-i?t), (1.2) где A – амплитуда поля распространяющегося излучения в первом и во втором световодах, ? – параметр, определяющий характер поведения распространяющегося излучения в системе световодов. Подставляем (1.2) в (1.1), получаем систему уравнений вида: (?+i?) U_1=?-U?_2, (?-i?) U_2=?-U?_1,
Не смогли найти подходящую работу?
Вы можете заказать учебную работу от 100 рублей у наших авторов.
Оформите заказ и авторы начнут откликаться уже через 5 мин!
Похожие работы
Дипломная работа, Приборостроение и оптотехника, 62 страницы
650 руб.
Дипломная работа, Приборостроение и оптотехника, 50 страниц
550 руб.
Дипломная работа, Приборостроение и оптотехника, 62 страницы
2000 руб.
Дипломная работа, Приборостроение и оптотехника, 81 страница
650 руб.
Служба поддержки сервиса
+7(499)346-70-08
Принимаем к оплате
Способы оплаты
© «Препод24»

Все права защищены

Разработка движка сайта

/slider/1.jpg /slider/2.jpg /slider/3.jpg /slider/4.jpg /slider/5.jpg