Войти в мой кабинет
Регистрация
ГОТОВЫЕ РАБОТЫ / ДИПЛОМНАЯ РАБОТА, ЛИТЕРАТУРА

Анализ литературных источников по вопросам физических основ частичных разрядов и существующих методов их регистрации

irina_krut2019 1800 руб. КУПИТЬ ЭТУ РАБОТУ
Страниц: 72 Заказ написания работы может стоить дешевле
Оригинальность: неизвестно После покупки вы можете повысить уникальность этой работы до 80-100% с помощью сервиса
Размещено: 29.12.2019
Объектом исследования являются частичные разряды в изоляционных материалах кабельных линий применяемых на напряжение 10 кВ. Предметом исследования являются зависимости мощности частичных разрядов от размеров воздушных включений. Целью работы является исследование применения частичных разрядов для оценки остаточного ресурса эксплуатации. Для достижения поставленной цели в работе решены следующие основные частные научные задачи: 1. Анализ литературных источников по вопросам физических основ частичных разрядов и существующих методов их регистрации; 2. Математическое моделирование мощности частичных разрядов в зависимости от размеров воздушных включений в изоляции; 3. Компьютерное моделирование эволюции частичного разряда в процессе развития воздушного включения; 4. Анализ результатов исследований. Методы исследования. При решении поставленных задач использовались методы теоретические исследования, математического моделирования. Численные расчеты теоретических зависимостей проведены с помощью программного пакета для математических расчетов «MathCAD». Научная значимость заключается в следующем: – разработана математическая модель взаимосвязи процессов развития частичных разрядов и старения изоляции электротехнических устройств; – получена зависимость изменения мощности частичных разрядов от размеров воздушных включений. Практическая значимость заключается в следующем: – показано, что скорость роста интенсивности ЧР является диагностическим параметром, позволяющим определить стадию старения изоляции электротехнического оборудования и прогнозировать остаточный ресурс оборудования. Публкикации. По результатам и содержанию диссертационной работы опубликована 1 статья. Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, 3 глав, заключения, списка литературы и приложения. Объем диссертации составляет 78 страницы, в том числе 44 рисунка, 2таблиц. Список литературы содержит 20 наименований.
Введение

Актуальность работы. Частичные разряды (ЧР) являются одной из основных причин необратимого ухудшения свойств (старения) изоляционных конструкций и приводят к уменьшению их срока службы. Главная опасность частичных разрядов заключается в том, что они постепенно разрушают изоляцию, что впоследствии приведет к электрическому пробою. Главной мерой, направленной на поддержание необходимого уровня надежности работы электрооборудования, является организация профилактических мероприятий, важнейшим из которых является профилактическая диагностика. Традиционные методы диагностик состояния изоляции в ряде случаев неэффективны, т.к. направлены на выявление общего состояния изоляции, при этом локальные дефекты, в которых, как правило, происходят замыкания, не выявляются. Данные методы являются экономически не эффективными, так как основаны на системе планово-профилактического ремонта. Диагностика оборудования при этом производится через определенные нормативные интервалы времени, не зависящие от фактического состояния оборудования. Одним из наиболее эффективных методов диагностирования оборудования под рабочим напряжением является метод регистрации частичных разрядов, позволяющий выявлять быстроразвивающиеся локальные дефекты. Однако метод измерения ЧР при контроле состояния действующего электрооборудования пока используется сравнительно редко, что связано с наличием разного рода помех, уровень которых на действующих объектах значительно выше, чем при стендовых испытаниях, а общепризнанной методики отделения сигналов ЧР от сигналов помех пока еще не существует. Кроме того, на настоящий момент, недостаточно результатов исследований зависимости характеристик ЧР от времени эксплуатации электротехнического оборудования, что позволило бы прогнозировать пробой изоляции по характеристикам ЧР и предотвращать отказ этого оборудования Таким образом, разработка системы диагностики изоляции элементов электротехнических систем по характеристикам частичных разрядов в условиях промышленных помех является актуальной задачей.
Содержание

Содержание Введение 7 1.Анализ литературных источников по вопросам физических основ частичных разрядов и существующих методов их регистрации. 10 1.1.Физика развития частичных разрядов 10 1.2.Характеристики частичных разрядов 21 1.3.Современные методы регистрации частиных разрядов 31 1.4.Связь частичных разрядов и старения изоляции 36 2. Математическое моделирование взаимосвязи процессов развития частичных разрядов и старения изоляции электротехничеого оборудования 44 2.1 Математическая модельзависимотси развития частичных разрядов от размера газового включения при изотермическом процессе 44 2.2 Математическая модель зависимости развития частичных разрядов от размера газового включения с учетом изменения температуры 48 3.Компьютерное моделирование эволюции частичного разряда в процессе развития воздушного включения 51 3.1.Анализ результатов исследований 66 Заключение 70 Список использованной литературы 71 Приложение А 73 Приложение Б 78
Список литературы

1. Вдовико В.П. Частичные разряды в диагностировании высоковоль-тного оборудования. – Новосибирск: Наука, 2007.. 2. . Исмагилов Ф.Р., Максудов Д.В. Математическое моделирование развития частичных разрядов в процессе старения диэлектрика. – Вестник УГАТУ. – № 3. – 2011. – с. 98–100. 3. Дмитревский В.С. О минимуме напряжения начала ионизации в газовом включении. – Известия томского политехнического института. – Т. 204. – 1971. – с. 9–13. 4. Федосов Е.М. Частичные разряды в элементах электротехнических комплексов – Уфа:УГАТУ ,2009 –C 9–30. 5. Ушаков В. Я. Изоляция установок высокого напряжения. М.: Энергоавтомиздат, 1994.– 496 с. 6. ГОСТ 20074-83. Электрооборудование и электроустановки. Метод измерения характеристик частичных разрядов. – М.: Изд-во стандартов, 1983. –116 7. Максудов Д.В., Исмагилов Ф.Р., Хайруллин И.Х. Неоднородный диэлектрик в электрическом поле // Проблемы энергетики. – 2001. – №3-4. – С. 58 – 63. 8. IEC 60270. Partial discharge measurements. –International standard. – 3-rd edition. – 2000-12. –91P. 9. Баширов М.Г., Шикунов В.Н. Диагностика электрических сетей и электрооборудования промышленных предприятий. – Уфа: Изд-во УГНТУ, 2004. – 220 с. 10. Русов В.А. Системы диагностического мониторинга силовых трансформаторов // Электро. – 2008. – № 6. С.35-37. 11. Высокочастотные импульсные электрические разряды на изоляци-онных барьерах (частичные разряды – ЧР) в силовой электротехнике/ Алмазов В.А. [и др.] // Прикладная физика. –2004. –№4. С.60-65. 12. Кучинский Г.С. Частичные разряды в высоковольтных конструкци-ях. – Л.: Энергия, 1979. –224с. 13. Аввакумов М.В. Компьютерная информационно-измерительная система контроля дефектов диэлектрических элементов высоковольтного обо-рудования методом частичных разрядов: Дис. ... канд. техн. наук: 05.11.13. Казань, 2003. – 138с. 14. Иванов Е.А. Проблемы диагностирования изоляции электроустано-вок напряжением 6 кВ и выше. URL: http:/news.elteh.ru/arh/2001/9/03.php (дата обращения 19.01.07). 15. Воробьев Г.А., Еханин С.Г., Несмелов Н.С. Электрический пробой твердых диэлектриков // Физика твердого тела, 2005. – Т. 47. Вып. 6. – С.1048-1052. 16. Моделирование роста дендритов и частичных разрядов в эпоксид-ной смоле / М.Д. Носков [и др.] // Журнал техн. физики. 2002. – Т. 72. №2. С.121-129. 17. Методы и средства оценки технического состояния трансформаторов. / Исмагилов Ф.Р. [и др.] // Электромеханика, электротехнические комплексы и системы: Межвуз. сб. – Уфа: УГАТУ, 2005. – С. 187– 191. 18. Резинкина М.М., Резинкин О.Л., Носенко М.И. Зависимость фазы появления частичных разрядов в полиэтиленовой изоляции от стадии роста дендрита // Журнал техн. физики. 2001г. Т.71, № 3. –С. 69-71. 19. Stone G. C. Electrical insulation for rotating machines: design, evaluation, aging, testing, and repair /G. C. Stone, E. A. Boulter, I. Culbert, H. Dhirani. — John Wiley & Sons, 2004. — 390 p. 20. Дифференциальные уравнения конвективного теплообмена. URL https://lektsii.com/2-79621.html (дата обращения 19.05.2019).
Отрывок из работы

1 Анализ литературных источников по вопросам физических основ частичных разрядов и существующих методов их регистрации 1.1 Физика развития частичных разрядов Многие процессы в электрической изоляции вызваны особенностями ее структуры – проявлением поляризации и перераспределением электрического поля. В основном техническая изоляция высоковольтного оборудования имеет неоднородную структуру, обусловленную применением электроизоляционных материалов с различными диэлектрическими свойствами или внесением включений, имеющих свойства, отличающиеся от таковых основной изоляции, при изготовлении электроизоляционных систем или в условиях эксплуатации оборудования (тепловые, электрические воздействия, воздействия окружающей среды и механические). Различия в диэлектрических свойствах (диэлектрической проницаемости) обуславливают перераспределение электрического поля и образование участков изоляции с повышенной напряженностью электрического поля. Следовательно, неоднородность изоляции вызывает неоднородность электрического поля. Классическая схема перераспределения напряженности электрического поля изоляции, состоящей из диэлектриков с различными свойствами, представлена ниже (рис. 1.1) Рисунок 1.1 – Образец изоляции, состоящей из двух слоев диэлектриков: ? – толщина слоя изоляции; ? – относительная диэлектрическая проницаемость; U – напряжение, приложенное к образцу; E – напряженность электрического поля Если к образцу приложено переменное напряжение U, то оно перераспределится по слоям, и в каждом слое изоляции будет иметь значение, зависящее от толщины слоев изоляции и их диэлектрических параметров. Поскольку образование разрядов в изоляции определяется напряженностью поля, то целесообразно определить этот параметр к каждом слое. В самом общем виде напряженности поля можно выразить как (рис.1.1): , (1.1) где . Для случая : (1.2) Следовательно, чем меньше отношение , тем больше неоднородность поля , где , и будет отличаться от Различие в диэлектрической проницаемости газа и твердой изоляции обуславливает повышенную напряженность электрического поля во включе- нии. Под воздействием приложенного напряжения происходит пробой вклю- чения, имеющего меньшую электрическую прочность. Описанное явление называется частичным разрядом (ЧР). Частичные разряды по их расположению можно разделить на два типа: внутренний, происходящий внутри обмоток силового электрооборудования, и внешний, происходящий снаружи (в линиях передач между электрооборудованием). По типу происхождения частичный разряд можно классифицировать следующим образом (рис. 1.2): коронный разряд, поверхностный разряд, внутренний разряд и древовидный разряд [1]. Рисунок 1.2 – Классификация типов частичных разрядов: а– коронный; б – поверхносный; в – внутренний; г – древовидный Коронный разряд — это разряд, происходящий при высоком напряжении из-за неравномерности электрического поля около поверхности проводника. Как правило, такой тип разряда происходит около проводника островидной формы. Этот тип разрядов может проявляться в течение долгого времени и не повреждать изоляцию высоковольтного проводника. Поверхностный разряд — это такой тип разряда, который происходит на границе двух различных диэлектрических материалов, таких как газ и твердый диэлектрический материал. Внутренний разряд — это разряд, возникающий в полости изоляции вследствие её брака либо нарушения технологии производства. Древовидный разряд — это разряд, при котором интенсивность электрического поля очень высока, что, в свою очередь, приводит к появлению и ответвлению от главного частичного разряда множества других частичных разрядов, которые и формируют древовидную структуру. В судовой высоковольтной электроэнергетической системе наиболее часто проявляются внутренний и поверхностный ЧР. Оба типа ЧР могут проявляться как в высоковольтных кабелях, так и внутри высоковольтного оборудования [1]. Рассмотрим механизм возникновения частичного разряда в сферическом включении (поре), заполненном газом с диэлектрической проницаемостью , и находящимся в толще диэлектрика с диэлектрической проницаемостью Рисунок 1.3 – Поляризация диэлектрика при наличии газового включения Под действием внешнего электрического поля диэлектрик поляризуется (рис. 1.3), и на границах поры появляются некомпенсированные связанные заряды, которые приводят к усилению внешнего поля внутри газового включения. Ориентация зарядов внутри поры, заполненной газом, приводит к незначительному уменьшению результирующего поля ( ). Электрическое поле внутри газового включения [2] оказывается равным: (1.3) Таким образом, электрическое поле внутри поры превышает поле в диэлектрике Если напряженность электрического поля внутри включения достигнет значения, достаточного для пробоя газового диэлектрика , то начнется процесс ударной ионизации и возникнет электронная лавина. Вместе с тем, емкость включения шунтируется объемным зарядом, образующимся в процессе ионизации, и напряжение на поре резко уменьшается, что вызывает погасание ЧР. В дальнейшем за счет тока утечки происходит рассасывание этого объемного заряда, и напряжение на поре вновь возрастает до значения, при котором произойдет следующий ЧР. При пробое емкости поры ионы, образующиеся в процессе разряда, вызывают не только ее шунтирование, но и заряжают стенки включения, создавая поле, направленное противоположно основному. В результате этого происходит замедление роста плотности тока в канале разряда, что способствует более быстрому его погасанию. За счет этого напряжение на поре в момент погасания разряда может падать не до нуля, а до некоторого напряжения, называемого напряжением погасания разряда. Предельное значение напряженности, при котором возникает частичный разряд, определяется законом Пашена , (1.4) где P – давление (атм.); d – диаметр сферического включения [27]. Исследованиям В.С. Дмитревского [3] доказано, что с увеличением размера пор напряжение ионизации сначала уменьшается, а затем возрастает, поэтому для малых газовых включений следует ожидать увеличение износа изоляции при уменьшении напряжения начала ионизации , а для больших газовых включений – наоборот, при увеличении . Если внешнее электрическое поле – переменное, то частичные разряды будут повторяться с определенной частотой. Реальный диэлектрик с воздушным включением можно представить в виде упрощенной эквивалентной схемы замещения, показанной на рис. 1.4, Рисунок 1.4 – Схема замещения изоляционного промежутка с включением: U – воздействующее переменное напряжение; Cв– емкость включения; С0’– емкость столба изоляции между поверхностью включения и электродом; Cд– емкости оставшейся части изоляционного промежутка; R – сопротивление канала разряда, в котором рассеивается энергия разряда; ИР – разрядник имитирующий пробой газового промежутка Определим напряжение , при котором во включении возникают разряды. Пусть к испытуемой изоляции приложено переменное синусоидальное напряжение . При отсутствии ЧР напряжение на включении, т.е. на емкости , будет также синусоидально: , (1.5) где . Из зависимости следует, что чем меньше емкость по сравнению с емкостью , тем меньше значение будет отличаться от значения . Если – напряжение возникновения разряда, то во включении возникнут ЧР. Условие возникновения ЧР соблюдается, когда напряжение на изоляцию будет равно (1.6) Для оценки величин и можно воспользоваться формулой для емкости плоского конденсатора. Тогда ; (1.7) , (1.8) где – размер газового включения в направлении поля; – толщина изоляции; – площадь сечения газового включения, перпендикулярно линиям электрического поля; и – относительные диэлектрические проницаемости изоляции и газа, заполняющего включение, соответственно. После подстановки выражений для и в (1.6) с учетом того, что , получим (1.9) Это выражение справедливо для изоляции с однородным электрическим полем. Обычно поле неоднородно. В этом случае (1.10) где – коэффициент неоднородности электрического поля в изоляции, равный отношению максимальной напряженности к средней напряженности в изоляционном промежутке. При напряжениях частичные разряды в изоляции отсутствуют, поэтому длительное воздействие напряжения не приводит к сокращению срока службы изоляции в результате воздействия ЧР. Следовательно, чем выше значение , тем выше допустимое для изоляции длительно воздействующее напряжение. Из выражения (1.10) следует, что возможно увеличить следующими способами: увеличение диэлектрической проницаемости включения , например, пропитка изоляции маслом, т.е. замена воздуха во включении на масло; уменьшение размеров включений (в случае многослойной изоляции – плотное наложение слоев изоляции). Важнейшим средством повышения напряжения для всех видов внутренней изоляции является регулирования электрического поля, т.е. уменьшение его неоднородности и, следовательно, коэффициента .[2] Процесс разрядов во включении при воздействии переменного поля напряжения можно представить, используя диаграмму (см. рис. 1.5). Рассматривается случай, когда напряжение на изоляционной промежуток подается с нуля, начиная с положительной полуволны. При достижении на включении напряжения и соответственно напряженности поля , равной или превышающей электрическую прочность диэлектрика включения , происходит разряд во включении. Процесс разряда достаточно быстрый: от до с [1]. Рисунок 1.5 – Диаграмма при различных режимах воздействующего переменного напряжения на изоляционный промежуток с включением: 1–3 – напряжение: 1– воздействующее на изоляционный промежуток, 2– на вклюении без ЧР, 3 – на включении при ЧР; , – соответственно напряжения возникновения и погасания разряда на положительной полуволне; , .– то же на отрицательной полуволне После окончания первого акта процесса разряда напряжение на включении не будет равно 0 или потенциалу «земли» (см. кривую 3 на рис.1.5), так как канал разряда имеет некоторое сопротивление, зависящее от многих факторов, и осевший заряд будет снижать результирующее напряжение на включении. Напряжение на включении после завершения первого акта процесса разряда увеличится до , и процесс разряда повторится. При этом процесс разряда произойдет в другом месте на включении, где напряжение равно . Дальнейший рот напряжения на включении не способствует образованию разряда, и оно будет изменяться согласно воздействию напряжения на изоляционный промежуток (см.рис. 1.5, кривая 1), переходя на отрицательную полуволну. и при каждом акте разряда могут иметь различные значения. В рассматриваемых случаях они остаются неизменными. Как следует из диаграммы, напряжение на включении при разрядах (см.рис. 1.5, кривая 3) имеет меньшее значение, чем если бы оно было при их отсутствии (см. рис. 1.5, кривая 2). После достижения на включении напряжения произойдет разряд, и процесс ЧР будет повторяться до тех пор, пока напряжение на включении не станет меньше . Затем напряжение будет изменяться согласно воздействующему на включение напряжению (см. рис. 1.5, кривая 2) с переходом на положительную полуволну. В дальнейшем процесс ЧР стабилизируется, если не изменяется воздействующие условия. Напряжение и могут различаться: значения при расположении включения одной и той же толщины непосредственно у электродов, как правило, больше ; при удалении включения от электродов и близки по своим значениям. Минимальное число разрядов, возникающих на амплитуде напряжения во включении, в одном периоде в идеальном случае сохранения условий образования ЧР составляет 4 (рис.1.6,а,б). При возникновении разрядов на фронте волны напряжения их число в одном периоде превышает 4 (см.рис.1.4,в). Число разрядов в одном периоде воздействующего напряжения зависит от значений , , , [1]. Рисунок 1.6 – Диаграмма напряжений на включении при ЧР и воздействии переменного напряжения: а–б – ЧР на амплитуде напряжения во включении; в – ЧР на фронте волны напряжения во включении Как видно, ЧР возникают при переменном напряжении с определенной регулярностью в каждый полупериод. В случае, если напряжения и не зависят от полярности напряжения число ЧР за полупериод определяется выражением (1.12) Соответственно, количество разрядов в единицу времени будет составлять . (1.13) Поскольку амплитуда приложенного напряжения , напряжение возникновения ЧР и напряжение гашения ЧР , то выражение (1.13) можно переписать в виде , (1.14) где – воздействующее на изоляцию напряжение. Из данного выражения следует, что минмальное возможное число ЧР в единицу времени , т.е. при промышленной частоте 50 Гц Согласно (1.14) при (постоянное напряжение) , т.е. ЧР отсутствуют. Однако более строгий анализ [5], проведенный с учетом влияния проводимости изоляции на изменения напряжения на включении, показывает, что при постоянном напряжении имеет место регулярное повторение ЧР, но число ЧР в единицу времени при этом на несколько порядков ниже, чем при частоте 50 Гц [4]. 1.2 Характеристики частичных разрядов ЧР возникают в изоляции электрооборудования задолго до ее пробоя. Темпы электрического старения зависят от средней мощности и энергии . Поэтому и являются важнейшими характеристиками ЧР, однако их измерение в большинстве случаев практически невозможно, так как они очень малы. Поэтому энергию и среднюю мощность ЧР оценивает с помощью других, пропорциональных им величин, поддающихся прямому измерению. В соответствии с имеющимися рекомендациями можно представить следующие определения, понятия и термины характеристик ЧР, применяемых при оценке состояния изоляции[1]. 1) Кажущийся заряд (q, Кл) – абсолютное значение такого заряда (положительного и отрицательного), при мгновенном введении которого на электроды испытуемого объекта напряжение между его электродами кратковременно изменится так же, как изменилось бы при ЧР. При ЧР в газовом включении нейтрализуется заряд , (1.15) где – скачок напряжения на включении. Внешним проявлением ЧР является скачкообразное (точнее, за время 10-7 – 10-8 с) снижение напряжения при каждом ЧР на величину . Этому скачку напряжения соответствует изменение разряда, равное: (1.16) где – полная емкость изоляции. Величина называется кажущимся зарядом и может быть определена по данным измерений и . Кажущийся заряд ЧР – это такой заряд, который, будучи мгновенно введенный между выводами испытуемого объекта, вызовет такое же мгновенное изменение напряжение между его выводами, как и реальный ЧР. Кажущийся заряд не равен по значению заряду частичного разряд , причем соотношения зарядов и могут быть различными для различных ЧР в одном и том же объекте. Соотношение между зарядом, нейтрализующимся при ЧР во включении и кажущимся зарядом может быть выражено уравнением. (1.17) Значение зависит от размеров включений и значения приложенного напряжения. Опытным путем установлено, что в различных видах внутренней изоляции в зависимости от качества изоляции, ЧР могут иметь величину кажущегося заряда от 10-16 до 10-6 Кл, которая достаточно четко связана с физическим механизмом развития разрядов [4]. Если плавно повышать напряжение на испытуемом объекте, то при некотором значении Uн в изоляции появляются ЧР слабой интенсивности. Это напряжение называется напряжением начальных ЧР. Начальные ЧР с кажущимися зарядами 10-14 – 10-16 Кл обусловлены развитием электронных процессов в местах наибольшей напряженности поля, например, у края обкладки. При таких разрядах, каждый из которых содержит порядка 106 электронов, происходит относительно медленное старение изоляции. В ряде случаев такие ЧР допустимы при рабочем напряжении, так как обусловленное ими старение оказывается настолько медленным, что обеспечивается необходимый срок службы (20 лет и более) [4]. 2) Мощность (Р, Вт) – сумма произведений значений кажущихся зарядов q ЧР от минимального регистрируемого заряда q0 до его максимального qмакс ,за интервал времени , на мгновенные значения воздействующего на изоляцию напряжения в момент образования соответствующих ЧР, деленная на интервал времени измерения : , (1.18) где – мгновенные значения воздействующего на изоляцию напряжения в момент образования соответствующих ЧР. Экспериментально было подтверждено [5], что зависимость мощности ЧР от напряженности подчиняется соотношению , (1.19) где – коэффициент, зависящий от типа диэлектрика, n=4-8 для многих видов изоляции при переменном напряжении. 3) Временной интервал одного цикла измерения ( , с), или число периодов воздействующего напряжения ( ) – промежуток времени непрерывного измерения ЧР, выраженный в секундах или в числе периодов воздействующего напряжения. 4) Регуляроность (R) возникновения – отношение числа периодов воздействующего напряжения, в которых зарегистрированы ЧР с кажущимся зарядов q и более, к общему числу периодов воздействующего напряжения за интервал времени . 5) Момент времени появления импульса ( ,мс), или фазовый угол появления импульса ЧР ( , градусы электрические) – значение интервала времени от нуля предшествующей положительной полуволны до момента образования импульса ЧР в периоде воздействующего на изоляцию переменного напряжения, или угол между нулем предшествующей положительной полуволны и импульсом ЧР. 6) Частота повторения импульсов (n) – отношение между общим числом импульсов ЧР, зарегистрированных в определенном временном интервале и продолжительностью этого интервала. 7) Частота следования импульсов (N) – число импульсов ЧР за секунду (в случае равноотстоящих импульсов). 8) Средний ток (I, Кл/с, А) – сумма абсолютных значений кажущихся зарядов q ЧР от минимального значения регистрируемого заряда q0 до максимального qмакс за интервал времени , деленная на этот интервал (Кл/с, А): , (1.19) где – абсолютные значения кажущихся зарядов ЧР, зарегистрированных за . Если все заряды имеют одно значение , то согласно (1.20) Если разряды существенно различны по значению, то , (1.21) где – -й уровень кажущихся зарядов, – частота следования ЧР. 9) Квадратичный параметр (D, Кл2/с) – сумма квадратов абсолютных значений кажущихся зарядов q ЧР от минимального значения заряда q0 до максимального qмакс за интвервал времени , деленная на значение интервала времени: (1.22) 10) Распределение количества импульсов по значениям их кажущихся зарядов – зависимость количества ЧР от кажущегося заряда в диапазоне измерения от до , зарегистрированных за время интервал времени . 11) Распределение значений кажущихся зарядов q по фазе j воздействующего напряжения – зависимость значений кажущихся зарядов от до , зарегистрированных за время , от соответствующих фазовых углов их появления в периоде воздействующего напряжения. 12) Распределение числа импульсов N по их кажущимся зарядам и фазе воздействующего напряжения – зависимость количества импульсов ЧР от значений их кажущихся зарядов в диапазоне от до , зарегитрированных за время , и соответствующих фазовых углов их появления j в периоде воздействующего напряжения. 13) Наибольшее неоднократно встречающееся значение кажущегося заряда – наибольшая величина, которую имеет импульс, неоднократно зарегистрированной системой измерения за один интервал времени . 14) Напряжение возникновения частичных разрядов (Ui) – приложенное напряжение, при котором в испытуемом объекте впервые отмечаются повторяющиеся ЧР при постепенном увеличении напряжения с более низкого значения, при котором ЧР не наблюдаются. Практически напряжение возникновения Ui является самым низким приложенным напряжением, при котором значение импульса ЧР становится равным или превышает указанное минимальное значение. 15) Напряжение погасания частичных разрядов (Ue) – приложенное напряжение, при котором в испытуемом объекте погасают (прекращаются) повторяющиеся ЧР при постепенном уменьшении напряжения с более высокого значения, при котором наблюдаются значения импульса ЧР. Практически напряжение возникновения Ui является самым низким приложенным напряжением, при котором величина зарегистрированного значения импульса ЧР становится равной или меньшей, чем установленное низкое значение. Как видно из ранее рассмотренных диаграмм напряжений при ЧР, процесс ЧР может характеризоваться таким параметром, как число импульсов за единицу времени. Эта характеристика также представляется важной в оценке интенсивности ЧР. Если сравнивать интенсивности различных процессов ЧР, то более интенсивным считается процесс, у которого число импульсов ЧР больше при равенстве кажущихся зарядов (в определенном диапазоне) [1]. Если просуммировать все зарегистрированные заряды, то можно определить суммарный заряд, или, если отнести этот заряд к единице времени, такая сумма, деленная на время измерения, может быть представлена как средний ток ЧР.
Не смогли найти подходящую работу?
Вы можете заказать учебную работу от 100 рублей у наших авторов.
Оформите заказ и авторы начнут откликаться уже через 5 мин!
Служба поддержки сервиса
+7(499)346-70-08
Принимаем к оплате
Способы оплаты
© «Препод24»

Все права защищены

Разработка движка сайта

/slider/1.jpg /slider/2.jpg /slider/3.jpg /slider/4.jpg /slider/5.jpg